摘要：本研究通過非侵入式數(shù)字圖像識別技術(shù)，系統(tǒng)探究了表面張力對金屬多孔平板表面微氣泡生成特性的影響。實驗采用十二烷基硫酸鈉（SDS）溶液調(diào)控液相表面張力（49-72 mN/m），結(jié)合高速相機與MATLAB圖像處理算法，分析了不同表面張力條件下氣泡平均直徑（dav）及其分布特征。

一、表面張力與微氣泡生成的理論關(guān)聯(lián)

在多孔平板表面曝氣制備微氣泡的過程中，表面張力是決定氣泡形成與穩(wěn)定性的關(guān)鍵物理參數(shù)。根據(jù)Young-Laplace方程（ΔP=2σ/r），表面張力σ與氣泡形成所需的壓力差ΔP呈正相關(guān)關(guān)系。當液體表面張力降低時，氣泡在微孔中所需的臨界壓力隨之減小，這直接影響了氣泡的生成效率和尺寸分布。實驗中通過添加不同濃度的十二烷基硫酸鈉（SDS）溶液，系統(tǒng)性地調(diào)節(jié)了液相表面張力，從72 mN/m（純水）降至49 mN/m（0.346 mol/m3SDS溶液）。這種梯度調(diào)控為研究表面張力對氣泡生成特性的影響提供了精確的實驗條件。

二、實驗方法與表面張力調(diào)控策略

研究團隊采用非侵入式數(shù)字圖像識別技術(shù)，通過高速相機（GO-5000M-USB）捕捉透明矩形流道內(nèi)動態(tài)生成的微氣泡。為量化表面張力的影響，實驗設計了四組SDS溶液體系：

W（純水）：72 mN/m

S1-S4（SDS濃度0.035-0.346 mol/m3）：表面張力范圍49-72 mN/m

通過Delta-8全自動表面張力儀實時監(jiān)測液相表面張力，并結(jié)合MATLAB圖像處理算法，實現(xiàn)了對1200個氣泡樣本的精準尺寸測量。特別值得注意的是，實驗中采用的圖像處理流程（高斯濾波→灰度增強→imfindcircles函數(shù)識別）有效排除了背景噪聲干擾，確保了低表面張力體系下微小氣泡的可檢測性。

三、表面張力對氣泡生成動力學的直接影響

3.1氣泡脫離機制的轉(zhuǎn)變

當表面張力從72 mN/m降至49 mN/m時，氣泡平均直徑（dav）呈現(xiàn)顯著下降趨勢（圖1）。這種變化源于三個關(guān)鍵機制的協(xié)同作用：

孔隙激活閾值降低：根據(jù)Young-Laplace方程，低表面張力體系下微孔激活所需壓力差減少約45%（ΔP從288 Pa降至156 Pa r=20μm），使得更多小孔徑（<10μm）被激活參與氣泡生成。

脫附力平衡重構(gòu)：表面張力降低使限制氣泡脫離的表面張力作用力Fσ（Fσ=2πrσ）減小，而促使脫附的剪切力Fτ（Fτ=λρu2/8）保持相對穩(wěn)定，導致氣泡在生長階段更早脫離平板表面。

聚并抑制效應：Abadie等的研究表明，低表面張力體系中氣泡表面更易形成剛性膜結(jié)構(gòu)，這顯著降低了氣泡間的聚并概率。實驗數(shù)據(jù)證實，當σ<50 mN/m時，相鄰氣泡的聚并發(fā)生率下降62%。

3.2尺寸分布特征演變

表面張力變化不僅影響平均尺寸，還深刻改變了氣泡尺寸分布形態(tài)（圖2）。隨著σ降低：

分布曲線峰值從25%向更高密度值遷移，當σ=49 mN/m時達到32%

尺寸跨度從100-1100μm壓縮至80-700μm

尾部大尺寸氣泡（>500μm）占比由28%降至14%

這種均一化趨勢源于低表面張力體系中氣泡生成過程的同步性增強。當σ=49 mN/m時，97%的氣泡在孔隙激活后20ms內(nèi)完成脫離，而高σ體系下該同步性指標僅達73%。

四、表面張力與其他參數(shù)的耦合效應

4.1與表觀氣速的交互作用

在表觀氣速ug=0.1-0.3 m/s范圍內(nèi)，表面張力對氣泡尺寸的調(diào)控作用呈現(xiàn)非線性特征。當ug>0.2 m/s時，高表觀氣速引發(fā)的慣性力（Fg=πd2ρgug/4）增強，部分抵消了低σ?guī)淼某叽鐪p小效應。實驗數(shù)據(jù)顯示，在ug=0.3 m/s條件下，σ從72降至49 mN/m僅使dav減少18%，較ug=0.1 m/s時的32%減幅顯著降低。

4.2與液相黏度的協(xié)同機制

表面張力與黏度（μ）的共同作用形成了復雜的調(diào)控網(wǎng)絡。在1.32-2.82 mPa·s黏度范圍內(nèi)，最佳氣泡尺寸出現(xiàn)在σ=53 mN/m（S3體系）時。此時：

黏度增加帶來的曳力（Fd=0.5ρW2πd2[24μ/(ρWd)+1]）與表面張力降低的協(xié)同效應達到平衡

氣泡脫離時的Weber數(shù)（We=ρu2d/σ）維持在臨界值附近（0.3-0.5）

這種協(xié)同機制解釋了為何在σ=49 mN/m時，當黏度超過1.94 mPa·s會出現(xiàn)dav反彈現(xiàn)象——過高的黏度削弱了表面張力降低帶來的脫離促進效應。

五、經(jīng)驗模型中的表面張力參數(shù)化

研究團隊建立的預測模型將表面張力作為核心參數(shù)納入無量綱關(guān)聯(lián)式：

$$frac{d_{mathrm{av}}}{d_{max}}=K C a^b{Re}^cleft(frac{u_{mathrm{g}}}{u_{mathrm{L}}}right)^f$$

其中毛細管數(shù)Ca=μuL/σ直接反映了表面張力與黏度-流速的耦合關(guān)系。模型擬合顯示：

當σ從72降至49 mN/m時，Ca降低42%，導致dav/dmax下降0.28

在最優(yōu)參數(shù)組合下（σ=53 mN/m,μ=1.32 mPa·s），模型預測誤差控制在±15%以內(nèi)

值得注意的是，引入最大孔徑dmax作為修正參數(shù)后，模型對低表面張力體系的預測精度提升23%。這揭示了孔徑分布異質(zhì)性對表面張力效應的放大作用——在σ<50 mN/m時，小孔徑（<5μm）貢獻的氣泡數(shù)量占比從18%躍升至37%。

六、工程應用啟示

該研究為工業(yè)微氣泡制備提供了關(guān)鍵設計準則：

1.表面活性劑選擇：在需要最小氣泡尺寸的應用中（如水體凈化），推薦將表面張力控制在50-55 mN/m區(qū)間，此時可獲得最佳尺寸-分布平衡。

2.多孔材料設計：對于低表面張力體系（σ<50 mN/m），應優(yōu)先選用孔徑分布更窄的多孔介質(zhì)（如5μm平均孔徑板），以充分利用小孔徑的尺寸調(diào)控優(yōu)勢。

3.操作參數(shù)優(yōu)化：在表面張力低于臨界值（約55 mN/m）時，應適當降低表觀氣速（ug<0.2 m/s）以維持尺寸均一性，避免慣性效應的負面作用。

七、研究局限與未來方向

盡管本研究揭示了表面張力在微氣泡生成中的核心作用，但仍存在兩個待解決的科學問題：

1.動態(tài)表面張力效應：當前研究基于靜態(tài)表面張力測量，實際生成過程中表面活性劑的吸附-脫附動態(tài)可能改變局部σ值，需開展時間分辨表面張力監(jiān)測研究。

2.三維流場影響：實驗中采用的矩形流道可能產(chǎn)生壁面效應，未來需結(jié)合PIV技術(shù)解析三維流場對表面張力效應的空間分布影響。

這項工作通過系統(tǒng)的實驗設計和創(chuàng)新的圖像分析方法，首次定量揭示了表面張力在微孔曝氣法制備微氣泡中的多重調(diào)控機制。其建立的參數(shù)化模型為工業(yè)傳質(zhì)設備的優(yōu)化設計提供了堅實的理論基礎，特別是在需要精確控制氣泡尺寸的生物反應器和精細化工領域具有重要應用價值。